Existencia del Fotón

Fernando Arturo Araiza Sixtos

Ilya Orson Sandoval Cárdenas

¿Es necesario?

  • Efecto fotoeléctrico
  • Dispersión  de Compton
  • Radiación de cuerpo negro

Aunque muchos fenómenos se explican fácilmente suponiendolo, esto no lo demuestra. 

Por ejemplo:

¿Cómo se prueba?

Utilizamos la indivisibilidad del fotón.

Divisor de Haz

Text

Es necesario poder registrar fotones individuales.

Coherencia Temporal de Segundo Orden

g^{(2)} = \frac{\langle I_T(t+\tau)I_R(t)\rangle}{\langle I_T(t+\tau) \rangle \langle I_R(t) \rangle}
g(2)=⟨IT(t+τ)IR(t)⟩⟨IT(t+τ)⟩⟨IR(t)⟩g^{(2)} = \frac{\langle I_T(t+\tau)I_R(t)\rangle}{\langle I_T(t+\tau) \rangle \langle I_R(t) \rangle}

Nos interesan las mediciones simultaneas

g^{(2)}(0) = \frac{\langle I_T(t)I_R(t)\rangle}{\langle I_T(t) \rangle \langle I_R(t) \rangle}
g(2)(0)=⟨IT(t)IR(t)⟩⟨IT(t)⟩⟨IR(t)⟩g^{(2)}(0) = \frac{\langle I_T(t)I_R(t)\rangle}{\langle I_T(t) \rangle \langle I_R(t) \rangle}
\tau = 0
τ=0\tau = 0

Para campos clásicos

g^{(2)}(0) \geq 1
g(2)(0)≥1g^{(2)}(0) \geq 1

Para campos cuánticos

g^{(2)}(0) = 0
g(2)(0)=0g^{(2)}(0) = 0

¿Cómo asegurar que se mide sólamente un fotón?

Para realizar con éxito el experimento se usa el método de conversión descendente paramétrica (CDP), método que tiene las ventajas de ser bastante simple, reduce costos, y aumenta los conteos. En este método, un fotón de una sóla frecuencia es convertido en dos fotones de menor frecuencia.

Conversión Descendente Paramétrica (CDP)

El haz entrante llega con una frecuencia angular         y los dos haces resultantes tienen frecuencias angulares                   respectivamente, por conservación de energía se tiene que

\omega_p
ωp\omega_p
\omega_i, \omega_s
ωi,ωs\omega_i, \omega_s
\hbar\omega_p =\hbar\omega_s + \hbar\omega_i \Rightarrow \omega_p =\omega_s +\omega_i
ℏωp=ℏωs+ℏωi⇒ωp=ωs+ωi\hbar\omega_p =\hbar\omega_s + \hbar\omega_i \Rightarrow \omega_p =\omega_s +\omega_i

La conservación de momento es equivalente a igualar las fases, lo que nos da la condición que deben cumplir los vectores de onda

\vec{\kappa}_p = \vec{\kappa}_i + \vec{\kappa}_s
κ⃗p=κ⃗i+κ⃗s\vec{\kappa}_p = \vec{\kappa}_i + \vec{\kappa}_s
\kappa_p=\frac{n_p(\omega_p)\omega_p}{c}
κp=np(ωp)ωpc\kappa_p=\frac{n_p(\omega_p)\omega_p}{c}

Las frecuencias y vectores de onda no son independientes entre ellos, y están relacionados mediante la relación de dispersión

Experimento

Lorem ipsum dolor sit amet, consectetur adipiscing elit. Morbi nec metus justo. Aliquam erat volutpat.

Resultados

  • La mínima escala de tiempo del detector: 1bin(81ps)
  • Se registraron las incidencias en ventanas de tiempo de 62,124 y 248 bins (5,10 y 20 ns).
  • Se utilizaron dos intensidades: 0.323 y 14.94mW
  • Con menor intensidad la medición duró 30s.
  • Con mayor intensidad duró 1min.

Ejemplo de medición

Made with Slides.com